Как найти скорость точек среды

Содержание:

Основы кинематики сплошной среды:

Сплошной средой считают деформируемые тела, различные жидкости, не очень разреженные газы. Понятия скорости и ускорения точки сплошной среды такие же, как и в кинематике одной точки. В кинематике сплошной среды роль точки отводится малой частице этой среды. Рассмотрим задания движения сплошной среды и получим формулы, по которым вычисляются скорости и ускорения точек сплошной среды.

Движение сплошной среды может быть изучено двумя методами, один из которых — метод Лагранжа — является обобщением метода, применявшегося в кинематике одной точки. Движение в методе Лагранжа задается в переменных Лагранжа. Другой метод — метод Эйлера — широко использует концепцию теории поля. При этом движение задается и изучается в переменных Эйлера. При рассмотрении движения сплошной среды преимущественно используется полевой подход, базирующийся на методе Эйлера и соответственно использующий переменные Эйлера.

Переменные Лагранжа

В выделенном объеме сплошной среды каждая его точка (малая частица) в фиксированный момент времени, например

допускающими вторые производные по всем переменным. Параметры так же как и дают возможность отличать одну точку сплошной среды от другой. В разные моменты времени различные точки сплошной среды характеризуются четырьмя независимыми переменными  которые называются переменными Лагранжа.

Для задания движения сплошной среды в переменных Лагранжа, как и в случае одной точки, достаточно задать декартовы координаты всех точек сплошной среды или их радиусы-векторы , но уже как функции четырех переменных Лагранжа:

или

В кинематике одной точки, которая рассматривалась ранее, использовались переменные Лагранжа для этой точки. Параметры не применялись, так как не было других точек, от которых следовало отличать рассматриваемую точку. Оставалась зависимость координат точки или ее радиуса-вектора только от времени. Для сплошной среды задание параметров позволяет выделить конкретную точку. Разным значениям этих параметров соответствуют различные точки сплошной среды.

Если движение сплошной среды задано в переменных Лагранжа, то скорости и ускорения в этих переменных определяются по обычным формулам кинематики точки:

или

или

Производные по времени частные, так как вычисляются при фиксированных значениях переменных . Величины или можно также дифференцировать по каждому из переменных .

В методе Лагранжа объектом изучения являются сами точки движущейся сплошной среды.

Переменные Эйлера

В механике сплошной среды, особенно для жидкостей и газов, а также в теории поля преимущественно используются метод Эйлера и соответственно переменные Эйлера. В методе Эйлера рассматриваются не фиксированные точки сплошной среды, а точки пространства, занятые движущейся сплошной средой. За независимые переменные принимают время и декартовы координаты точки пространства или другие параметры, характеризующие различные точки пространства. Четыре независимые переменные величины называют переменными Эйлера.

Различные векторные и скалярные величины, характеризующие сплошную среду, такие, как, например, скорость, ускорение, плотность и т. п., рассматривают как функции этих переменных. В случае сплошной среды изучаются поля скалярных и векторных величин, характеризующих движущуюся сплошную среду и ее свойства. Изучаются распределение этих величин по точкам пространства, занятого сплошной средой, и их изменение с течением времени.

По известному векторному полю скоростей сплошной среды, заданному в переменных Эйлера , можно определить векторное поле ускорений в этих переменных. Получим соответствующую формулу. Движение сплошной среды в переменных Эйлера считается известным, если задано поле скоростей в этих переменных. Согласно определению ускорения точки сплошной среды, находящейся в какой-либо точке пространства в момент времени , следует рассмотреть положение этой точки сплошной среды в момент времени . Она в этот момент вследствие движения сплошной среды окажется в другой точке пространства с координатами и будет иметь скорость , зависящую от координат этой новой точки пространства и времени . Изменение координат рассматриваемой точки сплошной среды на произошло вследствие изменения времени на , поэтому

Разложим скорость в ряд по степеням величин :

Индексы и  у производных указывают на то, что они берутся в точке пространства в момент времени  . Согласно определению ускорения точки сплошной среды, находящейся в точке пространства в момент времени , имеем

Остальные слагаемые ряда в пределе обращаются в ноль. Подставляя (1) в (2) и опуская для краткости индексы и  у производных, получаем

В проекциях на координатные оси имеем

По векторной формуле (3) вычисляют поле ускорений в переменных Эйлера, если известно поле скоростей. В эту формулу входят — локальная производная от вектора скорости — и группа слагаемых , представляющая собой конвективную производную от этого вектора. Полное изменение вектора скорости с течением времени, т. е. ускорение, обозначим .

Локальная производная характеризует изменение вектора скорости v в точке пространства вследствие изменения только одного времени при неизменных . Полная производная равна локальной производной в тех точках пространства, в которых скорость в рассматриваемый момент времени равна нулю.

Группа слагаемых, представляющая конвективную производную, учитывает изменение вектора скорости, вызванное переносом рассматриваемой точки сплошной среды самой движущейся средой.

Рассмотрим частные случаи

1.    Если , т. е. поле скоростей стационарно, то и .

2.    При и .

3.    Если , то ,  и .

По формуле (3) вычисляют полные, или субстанциальные, производные по времени в переменных Эйлера от любых векторных или скалярных величин, характеризующих сплошную среду. Пусть, например, известно скалярное поле плотностей сплошной среды. Рассуждения, аналогичные приведенным при выводе формулы для ускорения, приведут к полной производной от по времени

Если сплошная среда неподвижна, т. е. , то полная производная по времени от любой векторной или скалярной функции, характеризующей сплошную среду, согласно (3), равна локальной производной.

Преобразованием конвективной производной из (3) можно получить другое выражение для ускорения (формула Лэмба — Громеко):

где — вихрь вектора скорости, а — символический оператор Гамильтона:

— единичные векторы, направленные по осям декартовой системы осей координат. Вихрь вектора скорости определяется выражением

В дальнейшем используется также вектор , определяемый как половина вихря вектора скорости:

В проекциях на оси координат

Для выяснения физического смысла рассмотрим несколько примеров вычисления его по заданному полю скоростей.

Пример 1.

Сплошная среда совершает плоское движение, параллельное оси , с постоянной скоростью (рис. 104). Имеем .

По формуле (5) для вектора вихря имеем:

Рис. 104

Рис. 105

Рис. 106

Рис. 107

Следовательно, во всех точках пространства, занятого движущейся сплошной средой.

Пример 2.

Сплошная среда совершает плоское движение, параллельное оси , со скоростью, распределенной по линейному закону (рис. 105). Траектории точек сплошной среды являются прямыми линиями, параллельными оси . В этом случае

где . Имеем:

Таким образом, во всех точках потока сплошной среды

где — единичный вектор, направленный по оси .

Пример 3.

Точки сплошной среды движутся по круговым траекториям с центрами на оси и скоростями, обратно пропорциональными радиусам окружностей (рис. 106), т.е. , где . Имеем:

так как

где — координаты точки. По формуле (5) имеем

так как .

Следовательно, во всех точках потока, кроме точки , для которой вычисления непригодны, так как в этой точке скорость обращается в бесконечность.

Пример 4.

Сплошная среда вращается как твердое тело вокруг неподвижной оси с угловой скоростью . Скорости точек сплошной среды в этом случае распределены по линейному закону (рис. 107), т. е. . В этом случае

По формулам для вихря скорости имеем

Следовательно, 

де — единичный вектор, направленный по оси . Во всех точках потока имеет постоянную величину и постоянное направление, параллельное оси , в том числе и в точке , где и .

Угловая скорость

т. е. равна половине вихря вектора скорости. Таким образом, половина вихря вектора скорости является вектором угловой скорости вращения твердого тела вокруг неподвижной оси.

Распределение скоростей в малой окрестности точки пространства

Пусть известны скорость в точке в момент и производные от нее по координатам в этот же момент времени (рис. 108). Получим формулу для вычисления скорости в этот же момент времени в любой другой точке из малой окрестности точки . Так как скорости в точках и рассматриваются в один и тот же момент времени, то удобно выбрать начало осей координат, относительно которых изучается движение сплошной среды, в точке .

Точки  пространства из малой окрестности точки отличаются друг от друга только координатами или радиусом-вектором . Скорость в какой-либо точке для фиксированного момента времени является функцией координат этой точки . Разложим в степенной ряд по координатам х, у, z, ограничиваясь слагаемыми первой степени по этим переменным и пренебрегая слагаемыми второй и более высоких степеней, предполагая, что ими можно пренебречь по сравнению с сохраняемыми слагаемыми для достаточно малых . Получим

где — скорость в точке . Индекс у производных служит указанием на то, что они вычисляются в точке пространства. В дальнейшем его будем опускать. В проекциях на координатные оси из (7) имеем

Рис. 108

Введем компоненты тензора скоростей деформации в точке выражениями

Тензор скоростей деформаций удобно представить в форме таблицы или матрицы:

Компоненты тензора скоростей деформаций, характеризующие движение сплошной среды, зависят от точки пространства и направления осей координат. Тензор  является симметричным тензором, так как согласно формулам, определяющим его компоненты,

Для таких симметричных тензоров в линейной алгебре доказывается, что в каждой точке существуют такие прямоугольные оси координат, называемые главными осями, для которых тензор принимает диагональную форму:

где — компоненты тензора скоростей деформаций для главных осей. Известно также, что сумма диагональных компонентов является инвариантом. Она не изменяется при повороте осей координат в рассматриваемой точке, т. е.

Скалярная величина

называется дивергенцией (расхождением) вектора скорости и обозначается . Таким образом, по определению,

Величины определяются из уравнения собственных значений тензора как его корни, т. е. как корни кубического уравнения для :

Известно, что числу соответствует геометрический образ, которым является точка на числовой оси. Вектору соответствует прямолинейный отрезок. Тензору , компоненты которого имеют два индекса, можно поставить в соответствие поверхность второго порядка, которую называют эллипсоидом скоростей деформаций. Такие тензорные поверхности дальше будут рассмотрены для тензоров инерции и напряжений поверхностных сил.

Применим для производных по координатам от проекций вектора скорости на оси координат тождественные преобразования Коши, прибавляя и вычитая одинаковые величины и используя (6′) и (8). Имеем

Из (7′) с учетом этих преобразований получаем

В векторной форме (11) примет вид

где называется скоростью деформации. Проекции скорости деформации на оси координат определяют по формулам

По формуле (11′) вычисляется скорость в момент времени в любой точке пространства из малой окрестности точки , если в этот же момент известны скорость, вихрь скорости и тензор скоростей деформаций в точке . Формула (11′) является обобщением на случай сплошной среды формулы (21) (см. § 8 гл. 4) для скорости точки свободного твердого тела в общем случае его движения. Для твердого тела . Кроме того, для сплошной среды роль угловой скорости выполняет половина вихря вектора скорости в точке .

Рассмотрим скорость деформации . Для простоты пусть мы выбрали такую точку , в которой в рассматриваемый момент времени и . Тогда для скорости в какой-либо точке из малой окрестности этой точки, согласно (11′), имеем

или в проекциях на оси координат

Если в точке , а все остальные    компоненты тензора скоростей деформаций равны нулю, то из (13′) получаем:

Из (14) следует, что точки сплошной среды из малой окрестности точки , находящейся в плоскости , имеют скорости, равные нулю, так как для них . Точки, расположенные в плоскости, параллельной этой координатной плоскости на расстоянии в положительном направлении оси , имеют одинаковые скорости, пропорциональные и направленные параллельно , если , и в обратную сторону, если . Для точек плоскости, параллельной , но отстоящей от нее на , скорости имеют противоположное направление. Таким образом, в малой окрестности точки характеризует скорость расширения или сжатия  частицы сплошной среды, приходящуюся на единицу расстояния в направлении, параллельном оси (рис. 109). Аналогично, и характеризуют относительные скорости растяжения или сжатия, приходящиеся на единицу расстояния в малой окрестности точки , в направлениях, параллельных осям координат и .

Допустим, что , а все остальные компоненты тензора скоростей деформации равны нулю. Тогда из (13′) следует:

Рис. 109

Рис. 110

Это показывает, что точки сплошной среды из малой окрестности точки , расположенные в плоскости , в частности на оси , для которых , имеют скорости, параллельные оси . Эти скорости распределены по линейному закону (рис. 110) и направлены в положительном направлении этой оси, если , и в обратную сторону, если . Аналогично, точки, находящиеся в плоскости , в частности на оси , имеют скорости, распределенные по линейному закону и параллельные оси . Если , то точки части сплошной среды из малой окрестности точки , находящиеся в момент времени  на осях координат и  и образующих прямой угол, в следующий момент времени расположатся на прямых линиях, образующих острый угол. Если , то прямой угол превратится в тупой. Таким образом, величина характеризует относительную скорость скоса углов в плоскости . Соответственно  и характеризуют относительные скорости скоса углов в плоскостях и , приходящиеся на единицу длины.

В общем случае, если все компоненты тензора скоростей деформации отличны от нуля, рассмотренные эффекты в окрестности точки наложатся друг на друга. Так как точка является произвольной точкой пространства, в котором движется сплошная среда, то все изложенное применимо для малой окрестности любой точки.

• Заказать решение задач по теоретической механике

Линии и трубки тока

При рассмотрении движения сплошной среды и применении переменных Эйлера используется понятие линий тока, т. е. линий, в каждой точке которых в рассматриваемый момент времени векторы скоростей параллельны касательным этих линий. Если вектор в какой-либо точке линии тока направлен по касательной к этой линии, то, по определению линии тока, он должен быть параллельным вектору скорости в этой точке. Два параллельных вектора отличаются друг от друга только скалярным множителем (положительным или отрицательным). Следовательно,

Рис. 111

Если проекции вектора  на оси координат есть , то в проекциях на эти оси выражение (15) примет форму

Отбрасывая произвольный множитель , эти уравнения можно представить в следующем виде:

Два уравнения (15′) относительно координат для фиксированного момента времени являются дифференциальными уравнениями семейства линий тока. После интегрирования этих уравнений появятся произвольные постоянные, различным значениям которых соответствуют разные линии тока. На фиксированной линии тока в рассматриваемый момент времени находятся разные точки сплошной среды в отличие от траекторий. Для стационарного движения, при котором вектор скорости не зависит от времени, семейство линий тока совпадает с семейством траекторий. Для нестационарного движения это разные семейства линий.

Линии тока являются векторными линиями для векторного поля скоростей точек сплошной среды. Аналогичные векторные линии можно получить для любого другого векторного поля, например векторного поля вихря вектора скорости и т. п.

Если выбрать в пространстве, в котором движется сплошная среда, какой-либо замкнутый контур (рис. 111) и через каждую его точку провести свою линию тока, то получим трубку тока. Сплошная среда не может выходить из трубки тока через боковую ее поверхность, так как в ее точках, состоящих из линий тока, скорости точек сплошной среды направлены по касательным к поверхности трубки тока. Сплошная среда может входить и выходить из трубки тока только через ее торцовые сечения. Трубки тока используются для формулировки некоторых интегральных форм теорем о движении сплошной среды.

Поток и циркуляция вектора скорости

Поток вектора скорости: Выберем в пространстве, в котором движется сплошная среда, неподвижную поверхность относительно рассматриваемой системы отсчета. Разобьем ее на малые элементарные площадки с площадью (рис. 112). Потоком вектора скорости через элементарную площадку , определяемую внешней нормалью , называется скалярная величина , где — проекция скорости на внешнюю нормаль к площадке.

Рис. 112

Для замкнутой поверхности внешней нормалью в каждой ее точке называют нормаль, которая направлена во внешнюю часть объема, ограниченного поверхностью. Для незамкнутых поверхностей дополнительно уславливаются, какое направление нормали считать внешним.

Потоком вектора скорости через поверхность называют скалярную величину

Для вычисления потока можно получить другие выражения, если учесть, что

где — единичный вектор, направленный по внешней нормали; — его проекции на оси координат. Для них имеем:

Кроме того,

После этого для потока получаем

Наиболее часто используемое выражение для потока получают применением формулы Гаусса—Остроградского для преобразования интеграла по замкнутой поверхности  в интеграл по объему , ограниченному этой поверхностью:

где — любые функции переменных Эйлера, имеющие частные производные. Замкнутая поверхность должна быть при этом достаточно гладкой.

Если принять , то, применяя (17) для потока через замкнутую поверхность, имеем

Ho

поэтому

Для вектора вихря скорости поток через замкнутую поверхность равен нулю, так как с учетом формул для проекций вектора вихря на координатные оси имеем

Из (18) для потока через элементарную замкнутую поверхность, ограничивающую объем , приближенно имеем

Отсюда получаем для дивергенции вектора скорости

т. е. дивергенцию вектора скорости в какой-либо точке можно рассматривать как предел потока вектора скорости через замкнутую поверхность, приходящуюся на единицу объема, ограниченного поверхностью, при стягивании объема в эту точку.

Рис. 113

Циркуляция вектора скорости: Для введения понятия циркуляции вектора скорости по какому-либо контуру следует выбрать контур , разбить его на элементарные участки длиной . Тогда циркуляцией вектора скорости по элементарному контуру называют величину , где — проекция вектора скорости на положительное направление касательной к контуру в рассматриваемой точке (рис. 113). За положительное направление касательной к контуру, если контур замкнутый, выбирают то направление, при обходе контура в котором ограниченная им поверхность остается слева. Для незамкнутого контура о положительном направлении касательной уславливаются дополнительно.

Циркуляция вектора скорости по всему контуру

Для вычисления циркуляции можно получить другие формулы, если учесть, что

где — единичный вектор в положительном направлении касательной к контуру; — его проекции на декартовы оси координат. Учитывая, что

получим

Ho

где — радиус-вектор, проведенный из начала координат в точку контура. Поэтому имеем

Таким образом,

Для замкнутого контура можно применить формулу Стокса, преобразующую интеграл по контуру в интеграл по поверхности, натянутой на этот контур:

Если принять , то, применяя (20) для замкнутого контура, имеем

Учитывая, что

являются проекциями вихря скорости, для циркуляции по замкнутому контуру получим

Если , т.е. движение сплошной среды является потенциальным, то циркуляция при таком движении по замкнутому контуру равна нулю, если контур не охватывает точек, в которых вихрь скорости отличен от нуля.

Для вектора силы  циркуляция по какому-либо контуру является работой силы на этом контуре.

Задача кинематики

описание движения среды независимо от
внешних условий, которые инициируют и
поддерживают движение. Т.к. сплошная
среда представляет собой непрерывную
совокупность точек, то чтобы описать
её движение, необходимо описать движение
всех точек. Поэтому вернёмся к некоторым
понятиям теоретической механики,
изучающей движение точки.

3.1. Движение точки с позиций теоретической механики

Траектория
движущейся точки.
Движение материальной точки мы
рассматриваем в теоретической механике.
В этом случае, для описания полного
движения точки необходимо знать уравнение
её движения т.е.

,
где


радиус-вектор точки. Чтобы найти скорость
точки надо взять производную от правой
части уравнения движения.

Рассмотрим движение
точки в некоторой определённой системе
прямоугольных и прямолинейных координат
Oxyz,
которую условимся называть неподвижной.

Кривая, описываемая
последовательными положениями движущейся
точки, называется траекторией.

Аналитически
движение точки определено, если заданы
её координаты x,
y,
z,
как непрерывные функции времени t:

x
= ₁
(t);
y
= ₂(t);
z
= ₃(t).

Эти уравнения
определяют положение движущейся точки
в каждый момент времени t
и представляют в параметрической форме
уравнение траектории. Если на траектории
выбрать точку М₀,
от которой отсчитывать длину дуги s
траектории до движущейся точки М, то
движение М определяется законом изменения
s,
как функции времени t:

s
= s
(t).

Перемещение.
Скорость.
Пусть М и М

положения движущейся точки, отвечающие
соответственно моментам t
и t
+ t.
Вектор

называется перемещением
точки за
промежуток времени t
. Этот вектор с началом в точке М
представляет собой хорду, стягивающую
положения движущейся точки в моменты
t
и t
+ t
.

Перемещение

разделим на t;
вектор

называется средней
скоростью
точки М за промежуток времени t
.

Средняя скорость
есть вектор, приложенный в точке М и
имеющий то же направление, что и
перемещение

.

Предел средней
скорости, когда t
стремится к 0, называется скоростью
точки М в момент t
и обычно обозначается

.

В пределе направление
хорды совпадает с направлением касательной
к траектории; поэтому скорость u
точки М представляет собой вектор,
приложенный в точке М и направленный
по касательной к траектории в сторону
движения.

Положение точки
М можно определить вектором

,
выходящим из начала координат О.
Перемещение

за промежуток времени t
равно приращению

вектора

:

откуда

Таким образом,
скорость движущейся точки равна
производной по времени от радиуса-вектора
движущейся точки и представляет собой
вектор, приложенный в движущейся точке.

Проекции скорости
на оси координат.
Пусть x,
y,
z
координаты точки М, а x
+ x,
y
+y,
z
+z

координаты точки

.
Проекции перемещения

на оси координат будут соответственно
равны x,
y,
z;
проекции средней скорости w
будут

отсюда проекции
истинной скорости u
на оси координат Oxyz
будут пределами предыдущих выражений
при t
0, или

Теорема.
Проекции скорости на прямоугольные оси
равны первым производным по времени от
соответствующих координат движущейся
точки.

Так как оси Oxyz
ортогональны, величина скорости
определится через проекции формулой:

.

Если через s
обозначить длину дуги траектории,
отсчитываемой от неподвижной точки, то

.

Следовательно,
алгебраическая величина скорости будет
определяться формулой

.

При этом, если u
положительна, то скорость направлена
в сторону возрастающих значений s.
Движение называется равномерным, если
величина скорости постоянна. Тогда

Допустим, что s₀
есть значение s
для начального момента времени t
= 0; тогда, интегрируя предыдущее выражение,
получаем: s
= s₀
+ at.

То есть, в равномерном
движении пройденные пути пропорциональны
времени. Величина скорости равна пути,
пройденному в равномерном движении за
единицу времени.

Теорема о проекции
скорости.
Возьмём ось х за траекторию движения
(если движение прямолинейное). Значит
s
= х, и уравнение движения имеет вид: x
= f(t).
Алгебраическая величина скорости точки,
движущейся по оси х, представляется
формулой

v
= dx/dt
= f(t).

Но, при движении
точки в пространстве, dx/dt
есть проекция её скорости на ось х; в то
же время эта величина равна скорости
ортогональной проекции М₁
точки М на ось х, так как х есть абсцисса
точки М₁.

Следовательно,
если спроектировать на неподвижную ось
движущуюся точку и её скорость, то
проекция скорости будет равна скорости
проекции.

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]

• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #

Задание движения сплошной среды.
Индивидуальная и местная производные

По определению, знать движение сплошной среды – значит знать движение всех ее точек. Индивидуальные точки сплошной среды можно задавать значениями их начальных координат. Координаты точек в начальные моменты времени   t₀   будем обозначать:   x₀, y₀, z₀,   а координаты точек в любой момент времени –   x, y, z.   Для любой точки, выделенной координатами   x₀, y₀, z₀,
можно написать закон движения:

Если в (1.1)   x₀, y₀, z₀   – фиксированы, а   t   – переменно, то мы получим закон движения одной точки среды. Если   x₀, y₀, z₀   – переменны, а   t   – фиксировано, то мы получим распределение точек среды в пространстве в данный момент времени.

Координаты   x₀, y₀, z₀   (индивидуализирующие точки среды) и время   t
являются переменными Лагранжа.

Предположим теперь, что нас интересует не само движение индивидуальных точек среды, а то, что происходит в разные моменты времени в данной точке пространства. Пусть наше внимание концентрируется на определенной точке пространства, в которую попадают различные частицы сплошной среды. Это составляет суть точки зрения Эйлера на изучение движения среды. Геометрические координаты пространства   x, y, z   и время   t
– переменные Эйлера. Движение среды, по Эйлеру, задается полем скоростей:

(w =i w_x +j w_y + w_z   – задание картины поля скоростей).

Если в (1.2)   x, y, z   – фиксированы, а   t   – переменно, то мы получим изменение со временем скорости в данной точке пространства для различных частиц, попадающих в эту точку. При фиксированном  t  и переменных  x, y, z
эти функции дают распределение скоростей в определенный момент времени.

Распределение скоростей можно задать с точки зрения как Лагранжа [w (t, x₀, y₀, z₀)],   так и Эйлера   [w (t, x, y, z)].   Если распределение скорости задано по Лагранжу, то изменение скорости   w   в единицу времени   t   частицы среды найти просто. Оно будет равно производной   dw / dt.

Как вычислить ту же величину, если распределение скорости задано по Эйлеру:   w (t, x, y, z)?   Очевидно, что для этого надо перейти от переменных Эйлера к переменным Лагранжа:

w (t, x, y, z) = w t, x (t, x₀, y₀, z₀), y (t, x₀, y₀, z₀), z (t, x₀, y₀, z₀)

–
и воспользоваться правилом дифференцирования сложной функции. Тогда

где   x / t;   y / t;   z / t   – производные, берутся при постоянных   x₀,  y₀,  z₀    и,
следовательно, являются компонентами скорости w_x, w_y, w_z.

П
оэтому

Т
аким образом, мы получили выражение вектора ускорения в эйлеровых переменных. Вводя некоторый условный вектор с проекциями

п
редставим (1.3) так:

Производная   dw / dt,   характеризующая изменение скорости со временем
в данной точке сплошной среды, называется полной, или индивидуальной, или субстанциональной.

Производная   w / t,   характеризующая изменение скорости в данной точке пространства   x, y, z,   называется местной, или локальной.
Она характеризует нестационарность среды (если среда стационарна, то
w / t = 0).

Величина   (w)w,   образующаяся за счет изменения координат точки, соответствующей передвижению (конвекции) ее в поле физической величины, называется конвективной производной. Она характеризует неоднородность поля в данный момент времени.

В
общем случае выражение

можно рассматривать как некий оператор индивидуальной производной. Этот оператор может применяться к скалярным функциям, а также к тензорным величинам, связанным с движущейся частицей.

Линии тока и траектории

Если движение жидкости задано в переменных Лагранжа, то геометрическое представление потока дается траекториями. В переменных Эйлера для геометрической интерпретации потока пользуются линией тока, т. е. такой линией, в каждой точке которой в данный момент времени вектор скорости совпадает с касательной к этой линии. Совпадение не только линий тока для различных моментов времени, но и их траекторий имеет место в случае установившегося, или стационарного, движения. При нестационарном течении линии тока, построенные для различных моментов времени, не будут совпадать как между собой, так и с траекториями. Из определения линии тока следует, что в каждой ее точке нормальная составляющая скорости равна нулю (т. е. через л

Рис.1. Нулевая линия тока

инию тока нет перетекания). Таким образом, между двумя произвольными линиями тока количество текущей жидкости постоянно. Если через поверхность обтекаемого тела жидкость не проходит, то эта поверхность является поверхностью тока. Для плоского обтекания это будет линия тока, которая называется нулевой линией тока (рис. 1).

Т
ак как касательная к линии тока совпадает с вектором скорости, то уравнение линии тока можно записать следующим образом:

где    – элемент линии тока;  w   – скорость;

и

ли

или

В
общем случае через любую точку в данный момент времени можно провести лишь одну линию тока. Но существуют некоторые особые точки, в которых это правило нарушается: в них линии тока пересекаются и, следовательно, вектор скорости должен иметь разные направления, что при конечном значении скорости невозможно. Поэтому в особых точках скорость должна быть равна либо нулю, либо бесконечности. На рис. 1 критическими точками являются   А   и   А₁   – в них скорость равна нулю.

Скоростное поле сплошной среды в окрестности точки.
Первая теорема Гельмгольца

Возьмем бесконечно малую частицу сплошной среды и найдем распределение скоростей в этой частице. Под бесконечно малой частицей будем понимать совокупность точек среды с координатами   ηⁱ + dηⁱ = ηⁱ + ρⁱ,
у

Рис. 2. Скоростное поле сплошной среды

даленных от центра   0   на бесконечно малые расстояния   ρ.   Пусть скорость точки   0   есть   w ₀,   а любой точки   0₁
– w ₁   (рис. 2).

Р
ассмотрим разложение скоростей в окрестности точки   0   с точностью до малых первого порядка по      (ряд Тейлора). Скорость среды   w   в окрестности точки является регулярной функцией точки (регулярная функция – это функция без разрывов), что позволяет применить разложение в степенной ряд:

где

У
равнение (1.8) выражает скорость любой точки   0₁   бесконечно малой частицы сплошной среды через скорость ее центра   w₀,   производные от   w   по координатам в центре и координаты рассматриваемой точки.

З
апишем уравнение (1.8) в тензорном виде:

где   _i   – оператор Гамильтона;   э^k    – векторы базиса   (¹ =i;   э² =j;  ^ =).

В
ведя сопряженный тензор   _k w_i ,   запишем предыдущее уравнение в следующем виде:

В
уравнении (1.9) присутствуют члены, содержащие антисимметричный тензор   w_ki   и симметричный тензор   l_ki :

Таким образом, скорость точек частицы сплошной среды разбита на три составляющие, первая из которых   w₀     (w_x0 , w_y0 , w_z0)   не зависит от координат и, следовательно, представляет скорость поступательного движения всей частицы. Выясним кинематический смысл остальных составляющих.

Р
ассмотрим вторую составляющую, для которой запишем таблицу антисимметричного тензора:

К
аждый член этой таблицы выглядит следующим образом:

С
учетом (1.11) таблицу можно представить так:

О
тсюда видно, что члены таблицы являются угловыми скоростями вращательного движения частицы сплошной среды относительно начальной точки, т. е. вторая составляющая в (1.9) характеризует вращательное движение частицы вокруг полюса с угловой скоростью